在管道橫截面上流體速度軸向矢量的分布模式稱為速度分布。它是通過多根直線之末端的一根曲線（或曲面）。這些直線是從沿著直徑（或橫截面）各個點上畫出來的，它們平行于管道軸線并且在長度上比例于各點的軸向速度。在管道直徑（或橫截面）上多點處速度分布的圖解表示法稱為速度剖面。圖2.1所示為兩種典型的速度分布：層流和湍流的速度分布。

 

  層流是流體質(zhì)點間相互不混雜，層次分明平滑的一種流動。在圓管中，當達到充分發(fā)展了時，其速度分布呈拋物面形狀。

  湍流是流體質(zhì)點間相互混雜面無層次的一種流動。在圓管中，當達到充分發(fā)展了時，其速度分布在管子中間部分流體的速度分布比較均勻，但在管壁處速度梯度較層流為大。

  層流和湍流相互轉(zhuǎn)化時的雷諾數(shù)稱為臨界雷諾數(shù)Rec。對于圓形管道，Rec≈2300。

  當流體從管道人口處流入時，如圖2.2所示，在流動方向的每個橫截面上，如截面l、2、3．其流速分布不斷地在發(fā)生變化，它稱為發(fā)展著的速度分布。當流速分布從一個模截面到另一個橫截面不再發(fā)生變化，這對稱為充分發(fā)展的速度分布（或充分發(fā)展管流）。在阻流件的后面，流體都要先經(jīng)過發(fā)展著的速度分布，然后達到充分發(fā)展管流。雖然流速分布在充分發(fā)展管流時已經(jīng)穩(wěn)定下來，但是管道內(nèi)壁的粗糙度對它仍有影響。圖2.3所示為光滑管和粗糙管的湍流流速分布，可以見到，粗糙管的流速分布要陡峭些。

    許多流量計都規(guī)定在流量校驗時其流量計人口端管道中的速度分布應(yīng)為充分發(fā)展管流。速度分布是流量計現(xiàn)場使用中最重要亦是最復(fù)雜的一種影響量。由于現(xiàn)場往往直管段長度不足，且流量計上游阻流件類型繁多，它們造成的非充分發(fā)展的速度分布主要是速度分布畸變和旋轉(zhuǎn)流，第19章介紹一些情況。速度分布畸變用非對稱性指數(shù)y來表征，它是速度分布對稱性欠佳的無量綱參數(shù)，其表達式為

 

式中  y - 非對稱性指數(shù)；

      Ui- 滑半徑j(luò)的平均速度，是根據(jù)在該半徑上局部速度測量佰來計算的；

      U - 平均速度；

      n - 測量半徑的數(shù)目。

  旋轉(zhuǎn)流是一種具有軸向和圓周速度分量的流動，旋轉(zhuǎn)流用旋渦角來表征。旋渦角是橫截面的某給定點的局部流速矢量與管道軸線之間的交角，旋渦角在整個橫截面內(nèi)是變化的。